Lib.ru/Современная литература: Федюкин Вениамин Константинович. Невозможность сверхпроводимости электрического тока

Миф о сверхпроводимости электричества как следствие научной фальсификации

УДК 338.945:530.1

В. К. Федюкин

доктор технических наук, профессор

НЕВОЗМОЖНОСТЬ СВЕРХПРОВОДИМОСТИ ЭЛЕКТРИЧЕСКОГО ТОКА

Аннотация: Утверждается, что обнаруженное Камерлинг-Оннесом явление есть контрполяризация и сверхдианамагниченность тела. Предлагается рассматривать данное явление не как сверхпроводимость электричества, а как сверхдианамагниченность и изоляцию электричества.

Ключевые слова: сверхпроводимость, сверхдиамагнетизм, электроизоляционность.

V. K. Fedyukin

IMPOSSIBILITY OF SUPERCONDUCTIVITY ELECTRIC FLOW

Abstract: It is approved that discovered by Kamerling-Onnes phenomenon is kontrpolarization of the body. It is proposed to consider as supermagnetion but not as superconductivity of electricity.

Key words: superconductivity, superdiamagnetism, insulation electric.

Проблема теории и практики использования сверхпроводимости, а по существу, гипотезы о движении электричества в его проводнике без сопротивления, состоит в противоречии фундаментальным законам природы, в частности, основным законам механики, термодинамики, электрофизики, осмысленному опыту (объективной практике) повсеместного использования электричества и, на конец, здравому смыслу и научной картине материального мира. В этом отношении достаточно вспомнить хотя бы элементарную механику Ньютона, доказавшую, что всякому действию есть противодействие и поэтому, любому движению есть сопротивление. Электрическому току тоже всегда есть сопротивление, которое преодолевается или не преодолевается электродвижущей силой источника тока, как в случае с так называемой сверхпроводимостью тока при закритически низких температурах.

В данной статье антимировоззренческие аспекты гипотезы о сверхпроводимости электрического тока без сопротивления не рассматриваются, так как их решения против идеи о сверхпроводимости вполне очевидны. Здесь анализируются только некоторые основополагающие вопросы физики явления, ошибочно называемого и считающегося сверхпроводимостью.

Ошибочность "теории сверхпроводимости" приводит к неправильным решениям при попытках использовать эту "теорию" при создании новой техники. Разработка адекватной теории перехода веществ в иное, фактически сверхдиамагнитное, а не в сверхпроводящее состояние является важной и одной из наиболее актуальных задач физико-технических наук.

Начиная с 1911 года [1;2], в науке об электричестве ошибочно считается, что существует феноменальное (исключительное) физическое явление возникновения у различных металлических и неметаллических материалов сверхпроводимости электрического супертока без сопротивления при закритически низких температурах. Такое представление о сверхпроводимости сформировано Гейке Камерлинг-Оннесом [3;4] в результате фальсификаций при объяснении (толковании) результатов экспериментов. Исследователи, подвергая проводники с электрическим током глубокому охлаждению вплоть до 1-4-х градусов Кельвина, объективно обнаруживают следующие три факта:

1.Разность электрических потенциалов на концах охлаждаемого участка однородного проводника (?_вх-?_вых),то есть напряжение U постепенно уменьшается, а при определенной критической температуре Т_кр резко, скачкообразно исчезает.

2. По мере охлаждения, проводник с током уменьшает тепловыделение, а по достижении критической температуры Т_крвообще перестает нагреваться.

3.При докритических температурах охлаждения величина магнитного поля H электрического тока I, совпадающего по направлению с вектором движения тока, уменьшается, а по достижении критической температуры поле Hисчезает, но возникает значительно большее, чем обычно, противоположно направленное постоянное магнитное поле индукции B, то есть происходит сверхдианамагничивание провода, которое сохраняется и после отключения участка цепи от источника электрического напряжения.

Из литературных первоисточников Г.Оннеса, его сотрудников и других исследователей "сверхпроводимости" известно, как при стремлении согласованно объяснить новые обнаруженные в экспериментах факты, которые тогда представлялись противоречивыми и революционными, возникла гипотеза о феноменальной сверхпроводимости электрического тока. Логика формирования этой гипотезы такова. Первым исходным тезисом было и существует мнение о том, что, так как у проводника с током всегда есть магнитное поле, то сохранение магнитного поля у провода и при температурах ниже критической непременно свидетельствует о нахождении в нем электрического тока, даже если охлажденный участок цепи отключен от источника электрического тока. Это суждение и логически, и по существу является ошибочным [3;4], так как наличие магнитного поля у объекта не гарантирует, что в нем есть электрический ток. Примером магнитного поля без тока являются постоянные магниты из углеродистых сталей и других материалов. Вторым тезисом (производным от первого) в обосновании сверхпроводимости является следующий. Электрический ток в проводнике, у которого нет разности электрических потенциалов, течет сам по себе и без сопротивления. Наконец, ток без сопротивления не может нагревать проводник, но при этом величина холодного тока почему-то становится неограниченной и даже бесконечно большой. Так, якобы, возникает сверхток. Но очевидно, и в науке об электричестве давно известно, что без разности потенциалов нет тока. Току без разности потенциалов не из чего произойти. Но все же утверждается, что ток сверхпроводимости без сопротивления почему-то необъяснимо и как-то противоестественно течет. Но это утверждение противоречит фундаментальным законам (принципам) не только физики, но и других наук естествознания. Против возможности существования супертока сверхпроводимости приведем следующее простое логическое рассуждение. В соответствии с постулатом об отсутствии сопротивления току в "сверхпроводящем" участке цепи имеем, что ток (потенциал и напряжение), входящий в рассматриваемый участок проводника, проскакивает, проходит как бы по инерции, без потерь, не изменяясь. В таком случае I_вх = I_вых, а по мнимому сверхпроводнику не может течь бесконечно большой суперток. Приведенные здесь простые аргументы опровергают гипотезу о сверхпроводимости и ее псевдотеорию.

Автором этой статьи давно предлагается адекватное объяснение вышеперечисленных трех фактов, проявляющихся в экспериментах с током в теле при закритически низких температурах. Разработаны и основы новой (альтернативной) теории явления перехода проводника с током или вещества без тока, но находящегося в магнитном поле, в состояние сверхдианамагниченности при критической температуре. Образную модель этого превращения, то есть научное представление о физической природе рассматриваемого явления, очень кратко можно описать так. Важнейшим фактором здесь является магнитное превращение в веществе, когда в нем при Т_крпроисходит смена магнитного поля Н, воспринимаемого от внешнего источника, на собственное диамагнитное поле, то есть, на противоположно направленное магнитное поле В. Диамагнитное поле индукции В, противодействуя полю Н, при достижении Т_кр становится равным или больше Н, что резко увеличивает электросопротивление и делает вещество диэлектриком, электроизолятором. Блокировка тока, то есть его отсутствие в прежнем проводнике приводит к исчезновению у него разности электрических потенциалов, к отсутствию тока и нагрева провода. Так оказывается, что обнаруженные Оннесом и его сотрудниками экспериментальные факты являются взаимосвязанными и непротиворечивыми. Это позволяет создать истинную теорию явления низкотемпературного сверхдианамагничивания веществ, а не перехода их в состояние "сверхпроводимости" электрического тока.

В данной статье подробнее рассмотрены основные вопросы, касающиеся теории сверхпроводимости и низкотемпературного сверхдиамагнетизма.

Все приведенные выше экспериментальные факты и их краткие объяснения, даже без подробного анализа на соответствие их предположению Г.Оннеса о сверхпроводимости, свидетельствуют о невозможности электрического тока в условиях большой дианамагниченности проводника, без разности потенциалов у него и без нагрева. Однако, вероятно, по недоразумению, в современной науке об электричестве, эти факты объясняются фантастической сверхпроводимостью электрического тока.

Во-первых, понятие о сверхпроводимости и его теоретическое обоснование невозможно без соответствующего учета закона Ома. Однако, почему-то преднамеренно факт уменьшения и последующего исчезновения электрического напряжения, то есть разности электрических потенциалов на концах охлаждённого участка проводника, абсолютно необоснованно принимается за такое же уменьшение вольт-амперного показателя R, уподобляемого показателю электросопротивления. Это, по сути дела, противоречит логике, результатам экспериментов и практике, а также классическому закону Ома, в частности, для определенно рассматриваемого участка электрической цепи.

Считается, что в далеком 1826 году физик Георг Ом экспериментально установил прямую зависимость (связь) между током ("магнитной силой") I и напряжением U, то есть, между током и "возбуждающей силой" или "разностью электрических сил" по терминологии Г.Ома. Он установил, что ток соответствует напряжению: I~U [5]. Позднее Ом и его последователи старались найти соответствующий коэффициент пропорциональности между I и U. Это привело к тому, что в настоящее время закон Ома для участка цепи из однородного проводника формулируется так: "Сила тока I прямо пропорциональна напряжению U, и обратно пропорциональна сопротивлению тока R". А если сказать проще, то: "Электрический ток проводника численно равен отношению напряжения к сопротивлению". При этом под электронапряжением участка проводника понимается разность электрических потенциалов на входе (в начале) и на выходе (в конце) участка проводника, то есть, U=?_вх - ?_вых. Поэтому закон Ома, в приведенных выше определениях, математически записывают как

(1)

Ток I, определяемый по закону Ома, называем током сопротивления или потребительским током, потому, что он, как и напряжение U, создается сопротивлением на любом участке провода. Видимо поэтому, принято считать, что коэффициент обратной пропорциональности R в уравнениях (1) является показателем электросопротивления проводника. Однако это утверждение не вполне корректно, что еще будет подтверждено.

Анализируя закон Ома, трудно не согласиться с его основным смыслом о том, что чем больше сопротивление проводника, тем меньше на нём разность электрических потенциалов, то есть, тем меньше "падают" напряжениеU и ток I. И наоборот, чем меньше сопротивление, тем, естественно, больше разность потенциалов и больше расходуемый ток. Если придерживаться установившегося понимания и общепринятой формулировки закона Ома, то в этом случае, очевидно, что уменьшение U в результате охлаждения проводника, свидетельствует об увеличении его сопротивления, а не об уменьшении электросопротивления, как это утверждается в "теории сверхпроводимости" и в других разделах электрофизики.

Итак, уже на этом первом этапе рассмотрения связей закона Ома со "сверхпроводимостью" электричества, можно обоснованно утверждать, что, так как при охлаждении проводника с электрическим током на нём объективно уменьшается его напряжение, то есть "падает" разность электрических потенциалов, то это приводит к уменьшению тока из-за увеличения, а не из-за уменьшения электросопротивления, регулирующего этот ток. Исчезновение U у охлаждаемого проводника, с током, будучи по-прежнему подключенным к нему напряжением от источника электричества, убедительно доказывает, что тока в таком случае у провода без его напряжения не существует, что при этом проводник становится изолятором с большим сопротивлением, блокирующим расходование электрической энергии, то есть не пропускающим ток I.

Так как "сверхпроводимость" изначально противоречит сути закона Ома и экспериментальным фактам, то она не может быть признана в качестве объективного физического явления природы.

В научной литературе часто утверждается, что по закону Ома, при отсутствии сопротивления (R=0) ток I=?, то есть, становится бесконечным или неограниченно большим. Но это не так, а такого сверхтока в природе нет и быть не может. Существуют и другие аргументы против сверхтока сверхпроводимости. Очевидно, что разность потенциалов на концах проводника или напряжение тока предопределяет величину этого тока. Но разность потенциалов в принципе не может быть больше входного электрического потенциала ?_вхи напряжение U тоже не может быть больше входного напряжения U_вх = ?_вх. Кроме того, R в основной формуле (1) закона Ома и в других формулах, не может быть меньше единицы еще и потому, что при R<1 получается, что частное от деления U на R, то есть I, невероятно, но оказывается больше делимого, а это, по определению простого арифметического деления чисел, невозможно, недопустимо. Следовательно, ?? и U существуют у проводника в таких пределах: 0<??<?_вх, 0<?U<U_вх. Поэтому максимальный ток не может быть больше тока абсолютного короткого замыкания, когда сопротивление практически равно нулю, то есть I_max= U_вх , где U_вх = ?_вх - 0. Получается, что по закону Ома, диапазон изменения реального тока I в зависимости от величины переменного значения показателя R, ограничен пределами 0<I<I_max. Это ограничение рабочего тока отрицает возникновение сверхтока сверхпроводимости, который не проявляется в экспериментах. Данный факт вновь отвергает существование сверхпроводимости электрического тока в проводнике при закритической температуре его глубокого охлаждения.

Наряду с вышеизложенными аргументами, необходимо определить в каких пределах может изменяться показатель R. Из формулы закона Ома следует что

™1. (2)

Величина U (по закону Ома) всегда больше I. Это наглядно отражается, например, в виде графиков вольт-амперных характеристик для однородных проводников. Так как 0x01 graphic

, то R количественно всегда больше единицы ( 0x01 graphic

), а это просто формально-математически не допускает неограниченного сверхтока большего, чем I_max , то есть, не допускает тока сверхпроводимости. Укажем, кстати, что, во-первых, ток проводника объективно не может быть больше, чем физически способен обеспечить его данный источник тока и, во-вторых, никакой материал не обладает сверхъестественными способностями (возможностями) сверхпроводимости тока I_сп, якобы стремящегося к бесконечно большому по величине (I_сп ??). Суперток сверхпроводимости от нулевого сопротивления это нечто крайне фантастическое в научной "теории сверхпроводимости". В реальности нет сопротивления только тогда, когда проводник отключен от источника тока.

Еще одно замечание, относящееся к закону Ома и, в частности, к измерениям характеристик свойств тока. Принято, по аналогии с формулой (3), что элементарной физической единицей измерения сопротивления является 0x01 graphic

, то есть, 1ом когда 1вольт =1 ампер. В таком случае получается, что при любом численном значении сопротивления ток I = U. Однако, по закону Ома это невозможно, так как при действии сопротивления даже в 1ом, то числено 1 вольт всегда больше 1 ампера (1 вольт > 1 ампера). Кроме того, по закону Ома, указанного равенства быть не может по причине несовпадения существующих размерностей сочетаемых величин. Однако практически вольт и ампер однородные силовые характеристики. Параметр R выражает не натуральную, не реальную величину сопротивления, а соотношение соответствующих свойств, измеряемых в вольтах и амперах. Это указывает на определенную некорректность или на неточность, содержащуюся в формулах закона Ома (1) и (2).

Далее, так как практически всегда 0x01 graphic

, а ток при этом меньше, чем разность потенциалов или электронапряжение тока проводника, то I не может быть больше I_max. С другой стороны, при наибольшем значении R конкретного проводника с током (R_max™R_бл) ток прекращается, следовательно, диапазоны изменения R и I таковы. При R_min= 1, ток I =U, а при R_max= R_блток I_min= 0, поэтому 1©R©R_бли ток изменяется в пределах 0<I©I_max = ?_вх= U_вх. Это не согласуется с учением о сверхпроводимости.

Указанные количественные ограничения параметров формулы (1) не допускают ни R<1, ни R=0, ни I=?, что делает невозможной сверхпроводимость электрического тока ни при каких условиях электропроводности.

Считается, что формула (1) является расчетной и поэтому она уверенно используется при определении, например, численного значения тока I проводника по известным значениям его U и R. Однако это утверждение требуется обосновать. Зная U и I, по формуле (2) можно рассчитать коэффициент R. Но при подстановке выражения (4) в формулу (1) получаем, что для расчета численного значения I по формуле (1) чтобы вычислить коэффициент R, нужно предварительно знать искомую величину тока I. Такой метод расчета тока I по его же величине, то есть посредством самого себя, в научной логике считается неприемлемым, признается некорректным и называется "порочным кругом". Нет смысла так рассчитывать I, если его значение уже известно, так как I входит в показатель R. С позиций математики тоже получается, что формула (1) закона Ома некорректна и нерешаема из-за недопустимости того, что искомая величина I (функция) содержится в числе аргументов правой части уравнения, то есть, находится в составе коэффициента R. Однако, если все-таки делать это, то получаем: 0x01 graphic

, что демонстрирует тавтологичность и абсурдность подобного рода расчетов. Это же противоречие содержится и в определении величины удельного сопротивления ?.

Зная о непосредственной зависимости разности потенциалов (напряжения) на проводнике и расходуемого тока от сопротивления, можно утверждать, что в формуле (1) ?_вх - ?_вых = U и I есть показатели реального сопротивления r=?_вх-?_вых=?? проводника с током. Поэтому для определения величины тока I не надо делить ни ?_вх - ?_вых, ни U на какой-либо показатель сопротивления. Следовательно, уточненная формула (1) закона Ома должна иметь вид:

I=?_вх-?_вых=U . (3)

Так как параметр реального сопротивления r численно равен уменьшению разности потенциалов ??, то есть эквивалентен падению напряжения ?U = U_вх - U_вых = ?? на участке проводника, то очевидно, что ток, преодолевший сопротивление проводника (ток проводимости потенциальной электрической энергии) P равен величине напряжения этого тока в конце рассматриваемого участка электрической цепи. Эти равенства записываются так:

P =?_вх - ?? = ?_вх - (?_вх-?_вых) = ?_вых = U_вых . (4)

Расходуемый электрический ток I можно оценивать (определять) по его электропроводности из проводника. Эта электрическая проводимость конкретного проводника, то есть электропроводность или его расходность и коэффициент электропроводности ? - есть понятие и количественная характеристика преобразования проводником входной потенциальной энергии (потенциала?_вх) в электрический как бы ток I в окружающую проводник среду. Показателем электропроводности мнимого тока I является соответствующий коэффициент ?, который выражает долю расходуемого тока I и его разности потенциалов ?_вх - ?_вых по отношению к входному потенциалу электричества, подаваемого проводнику, то есть:

. (5)

Поэтому ток I равен:

?_вх?=?_вх?_вх-?_вых=U . (6)

Уравнения (4) и (6) выражают закон эквивалентности (равенства) величин тока сопротивления и его разности потенциалов (напряжения) на концах проводника. Это свойство динамики электричества существенно упрощает и уточняет физическую теорию электричества, а также теорию и практику электротехники.

Относительно определения количественного значения второй составляющей суммарного электрического тока, то есть тока проводимости Р, на ограниченном участке проводника, то его легко определить, используя коэффициент проводимости этого тока:

G = 1 - ? = 1 - 0x01 graphic

1 -

. (7)

В таком случае ток проводимости находим как

P = ?_вхG =?_вх(1 - ?) = ?_вх(1 - 0x01 graphic

= ?_вх(

= U_вых . (8)

Из равенств (3), (5), (6) и (4), (7), (8) следует, что, например, при максимально большом сопротивлении r, численно равном ?_вх, разность потенциалов ?? = 0, ток I = 0 и ток P = 0.

Воображаемое электросопротивление r = 0, которого нет, возможно только если в проводнике нет токов, так как ?_вх = 0. Фактически всегда 0< r ©?_вх . В указанном диапазоне сопротивлений токи I и P изменяются синхронно: они увеличиваются или уменьшаются одновременно и эквивалентно, то есть равными долями в соответствии с таким же изменением r. При малом сопротивлении токи I и P большие и наоборот. Но суммарная величина двух токов I+P не может быть больше того, что обеспечивает ?_вх. Увеличение сопротивления равномерно уменьшает I, P и U = ??. Поэтому исчезновение разности потенциалов у "сверхпроводников" свидетельствует о достижении у них предельно большого сопротивления и об отсутствии токов в переохлажденном проводе.

В изложенной здесь сущности электрических токов проводника нет возможности возникновения сверхпроводимости супертока без сопротивления.

Вторым решающим аргументом, опровергающим существование сверхпроводимости, является факт отсутствия нагрева "сверхпроводящего" проводника с предполагаемым неограниченно большим супертоком электричества.

При выяснении причины того, что провод в состоянии якобы сверхпроводимости не нагревается, проводя чрезмерно большой ток, необходимо обратится к закону Джоуля-Ленца. Экспериментальный факт, исследованный еще в 1833 г. независимо друг от друга англичанином Д.Джоулем и россиянином Э.Ленцем, состоит в том, что проводник, по которому передается (течет) электрическая энергия, нагревается и им выделяется в окружающею среду определенное количество тепла Q за единицу времени. Констатация этого факта получила название закона Джоуля-Ленца.

В экспериментах при охлаждении проводника с электрическим током установлено, что с понижением температуры, нагрев и тепловыделение проводника уменьшается, а при критической температуре холода Т_кр нагрев и выделение тепла прекращаются. Так как естественной причиной, источником выделяющейся тепловой энергии является электрический ток сопротивления, то изменения Q также является отражением соответствующего изменения величины тока I. Поэтому очевидно, что Q прямо пропорциональна току I или падению напряжения на данном проводнике, то есть тепло Q пропорционально U=?_вх-?_вых. Из этого следует, что уменьшение и последующее невыделение тепла охлаждаемым проводником электричества является доказательством одновременного увеличения сопротивления и уменьшения до исчезновения тока сопротивления и тока проводимости. Представляется очевидным и убедительным утверждение того, что по закону Джоуля-Ленца и на практике отсутствие тепловыделения у так называемых сверхпроводников, подключенных к источникам тока, является очередным доказательством перехода проводника с электрическим током в состояние диэлектрика, изолятора. Поэтому гипотеза о сверхпроводимости не имеет каких-либо оснований, так как очевидно, что если нет нагрева провода, то по нему не передается электричество, нет тока.

Заканчивая краткое рассмотрение связи закон Джоуля-Ленца с представлением о сверхпроводимости электричества, необходимо отметить, что наиболее точную физико-математическую теорию количественного выражения явления нагрева проводника с током, надо еще создать, так как существующая теория содержит существенные противоречия, например, в вопросе о влиянии сопротивления на величину Q. А пока (в рамках данной статьи) важным является аргумент отрицания сверхпроводимости и других токов фактом отсутствия нагрева критически переохлаждённого проводника, подключенного к источнику электричества.

Третьим и одним из основных факторов в решении проблемы сверхпроводимости следует признать то, что при температуре Т_кр магнитное поле H электрического тока сменяется на противоположное ему диамагнитное поле В. Магнитная составляющая электромагнитного поля тока совпадает с направлением движения этого тока, а проявляющееся диамагнитное поле противонаправлено и этим противодействует, создает сопротивление полю H и электрическому току в целом. В этом, в основном, состоит физическая природа сопротивления проводника электрическому току.

Преимущественное влияние внешнего магнитного поля H (электромагнитного происхождения или от постоянного магнита) на электросопротивление проводника известно давно. Внешнее магнитное поле увеличивает сопротивление электрическому току. С понижением температуры ниже Т_кр внутреннее диамагнитное поле индуцируется активнее и поэтому оно проявляется аномально больше по величине, чем H ((В>H) - это сверхдианамагниченость проводника). Собственное сверхдиамагнитное поле материала провода блокирует поле H и электрический ток, а проводник превращается в диэлектрик, становится изолятором. Теоретические исследования и анализ экспериментов подтверждают достоверность изложенного о диамагнитной природе электросопротивления. Физическая теория диамагитного электросопротивления разработана и опубликована автором многократно и, в частности, в монографии [13].

Экспериментально установленный факт перехода различных проводников с электрическим током, при температурах ниже критических Т_кр, в состояние сверхдианамагниченности известен давно (см., например, [10;11] и [12, стр. 271-273]). В связи с этим явлением германские ученые братья Лондоны пытались теоретически обосновать гипотезу о сверхпроводимости реальным явлением сверхдианамагничеваемости проводов [6-9]. Создать приемлемую теорию диамагнитной сверхпроводимости не получилось, так как факты требуют не объяснения сверхпроводимости диамагнетизмом, а замены представления и теории о сверхпроводимости на понятие и теорию сверхдианамагничиваемости веществ при очень низких температурах.

Есть и такой практический аргумент решительного опровержения сверхпроводимости. Ученые утверждают, что в экспериментах сверхпроводящие провода пропускают сверхток от 10 ⁶до 10¹² и более ампер в единицу времени, то есть в секунду. Однако они не указывают, как эти сверхбольшие токи измерялись и какими амперметрами. Так как получаемый в расчётах сверхток всегда больше токовых возможностей используемого источника электричества, что невозможно, то это доказывает ошибочность количественного определения сверхтока и самого факта его существования. Нет сверхтока - нет и сверхпроводимости.

Итак, на основании вышеизложенного, надо признать, что сверхпроводимости электрического тока без сопротивления не бывает, а есть, по существу, противоположное сверхпроводимости явление холодной сверхдианамагничиваемости веществ с одновременным переходом их в состояние электроизоляции. Давно пора перестать заблуждаться в отношении существования сверхпроводимости. Миф о движении электричества без сопротивления уже 105 лет тормозит развитие физической науки, приносит огромные материальные и интеллектуальные затраты и этим наносит ущерб экономикам стран, пытающихся использовать несуществующую сверхпроводимость в исследовательских и промышленных установках, например, в Коллайдерах и Токамаках, а также в ИТР - интернациональных термоядерных реакторах традиционных конструкций и в других научно-технических устройствах и сооружениях. Но, если физическое явление, пока что понимаемое как сверхпроводимость электричества, переосмыслить, признать его сверхдианамагничиваемостью тел в условиях низких температур и создать соответствующую опытам научную теорию, то станет абсолютной уверенность в том, что проблемные и иные вопросы практического использования этого объективного явления природы веществ будут успешно решены.

Библиографический список

-- Kamerling-Onnes H. On the Sudden Change in the Rate at Which the Resistance of Mercury Disappears. Lab.Univ.Leiden, 1911. P.124.

-- Kamerling-Onnes H. Further Experiments with Liquid Helium. D. On the Change of the Electrical Resistance of Pure Metals at very low Temperatures. V. The Disappearance of the resistance of mercury. / Communication from the University of Leiden. N122b (Preprint). 1911. P.81-83.

-- Kamerling-Onnes H., Tayn W. Further experiments with liquid helium..., Proc.Acad.Sci.Amsterdam. V.25.1923. P.443-444

4. Камерлинг-Оннес Г. Исследования свойств тел при низких температурах, приведшие, между прочим, к приготовлению жидкого гелия. (Нобелевская речь 11.12.1913 г.) - Петроград: Печатный Труд, -1914. - 30 с.

5. Кошманов В.В. Георг Ом: учебное пособие. - М.: Просвещение, -1982.-112 с.

6. LondonF.,LondonH.Supraleitung and diamagnetismus. /Physica. V.2.N.4. 1935. P. 341-354.

-- London F. Une conception nouvell de la supra-conductibilite. /Actualites Scientifiqueset Industrielles. N 458. Exposes de physiquetheorique. XV. Paris. 1937. 80p.

-- London F. On the Problem of the Molecular Theory of Superconductivity // Physical Review. - 1945. - V. 74. - N. 5. - P. 562-573.

-- London F. Superfluids. Macroscopic theory of superinductivity. - New York, 1950. - 161 p.

-- Гейликман Б. Т., Об аномальном диамагнетизме. // ЖЭТФ, Т.10. Вып.5. 1940. С.497-498.

-- Гинзбург В.Л.,К теории сверхдиамагнетиков.//Письма в ЖЭТФ.Т.30.Вып.6.1979.С.345-349.

-- Антонов Ю.Ф., Зайцев А.А.Левитационная транспортная технология.- М.: Физматлит, 2014. - 476 с.

-- Федюкин В.К., Не "сверхпроводимость" электричества, а сверхдианамагничиваемость и электроизоляционность веществ при низких температурах: монография. - М.: Изд. "Русайнс", - 2015. - 236 с.

Сведения об авторе:

Федюкин Вениамин Константинович - доктор технических наук, профессор.

Е-mail: yvf_spb@km.ru

Information about author:

FedyukinVeniamin K. - D. Sc. (Tech.), professor.

Е-mail: yvf_spb@km.ru

Федюкин Вениамин Константинович читать онлайн, скачать бесплатно

Оставить комментарий © Copyright Федюкин Вениамин Константинович (dept.kukim@engec.ru) Обновлено: 31/12/2016. 36k. Статистика. Статья: Естеств.науки Скачать FB2	Ваша оценка:

Федюкин Вениамин Константинович Невозможность сверхпроводимости электрического тока

Федюкин Вениамин Константинович
Невозможность сверхпроводимости электрического тока